La réflexion des rayons X de grande longueur d'onde sur un miroir plan

Résumé
Rappel d'expériences antérieures de l'auteur sur la détermination de l'angle limite do réflexion totale sur un réseau en verre pour des radiations comprises entre 20 Å et 65 Å. Rectification à un travail récent de E. Dershem sur la réflexion de la raie Kα du carbone. 1. - Dans le cas du verre et de la radiation λ = 44.9 Å la formule de dispersion de Kallman-Mark, tenant compte des discontinuités d'absorption du milieu dispersif, conduit à un résultat (δ = 1- n = 5, 73 × 10^(-3)), du même ordre que la formule simplifiée de Drude-Lorentz. 2. - Calcul de l'intensité réfléchie sur un miroir en fonction de l'angle d'incidence, en tenant compte de l'absorption. Réseau de courbes pour différentes valeurs du coefficient d'extinction K et de l'indice δ. Possibilité de déterminer l'angle limite θm = √(2δ) à partir des courbes expérimentales de réflexion : le pouvoir réflecteur limite (dans le cas 0 = θ m) à la valeur. A0 = (1 + 2a - 2√a)/(1 + 2a + 2√a) , si a = K/(2δ). Il passe par un minimum pour K = δ. 3. - Application à la courbe expérimentale de Dershem ; on trouve a = 0,3 c a. d. A0 = 19 pour cent. Il en résulte pour le verre et la raie Kα du carbone les valeurs : angle critique θm = 6° 12', indice δ = 5,84 X 10^(-3), indice K = 3,5 X 10^(-3). Accord avec la formule de Kallman-Mark.